Lomer – Cottrell-krysset - Lomer–Cottrell junction

I materialvitenskap er et Lomer – Cottrell-kryss en spesiell konfigurasjon av dislokasjoner .

Når to perfekte dislokasjoner støter langs et glideplan, kan hver perfekt dislokasjon deles i to Shockley delvise dislokasjoner : en ledende dislokasjon og en etterfølgende dislokasjon. Når de to ledende Shockley-partiene kombineres, danner de en separat dislokasjon med en burgervector som ikke er i glideplanet. Dette er Lomer – Cottrell-dislokasjonen. Den er stilsikker og ustabil i glideplanet, og fungerer som en barriere mot andre dislokasjoner i flyet. De etterfølgende dislokasjonene hoper seg opp bak Lomer – Cottrell-dislokasjonen, og det kreves en stadig større kraft for å skyve ytterligere dislokasjoner inn i stabelen.

ex. FCC-gitter langs {111} glidefly

             |leading| |trailing|

${\ displaystyle {\ frac {a} {2}} [{\ text {0 1 1}}] \ høyre høyre {\ frac {a} {6}} [{\ text {1 1 2}}] + {\ frac {a} {6}} [{\ text {-1 2 1}}]}$

${\ displaystyle {\ frac {a} {2}} [{\ text {1 0 -1}}] \ høyre høyre {\ frac {a} {6}} [{\ text {1 1 -2}}] + {\ frac {a} {6}} [{\ text {2 -1 -1}}]}$

Kombinasjon av ledende dislokasjoner:

${\ displaystyle {\ frac {a} {6}} [{\ text {1 1 2}}] + {\ frac {a} {6}} [{\ text {1 1 -2}}] \ høyre høyre { \ frac {a} {3}} [{\ text {1 1 0}}]}$

Den resulterende dislokasjonen er langs krystallflaten, som ikke er et glideplan i FCC ved romtemperatur.

Lomer – Cottrell dislokasjon

referanser

Denne ingeniørrelaterte artikkelen er et stubb . Du kan hjelpe Wikipedia ved å utvide den . v t e