Isotoper av jod - Isotopes of iodine
| ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Standard atomvekt A r, standard (I) | 126.904 47 (3) | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Det er 37 kjente isotoper av jod ( 53 I) fra 108 I til 144 I; alle gjennomgår radioaktivt forfall bortsett fra 127 I, som er stabilt. Jod er dermed et monoisotopisk element .
Dens lengstlevende radioaktive isotop , 129 I, har en halveringstid på 15,7 millioner år, noe som er altfor kort til at den kan eksistere som et urnuklid . Kosmogene kilder til 129 Jeg produserer veldig små mengder av det som er for små til å påvirke atomvektmålingene; Jod er dermed også et mononuklidisk element - et som bare finnes i naturen som et enkelt nuklid. Mest 129 I avledet radioaktivitet på Jorden er menneskeskapt, et uønsket langlivet biprodukt av tidlige atomprøvesprengninger og kjernefysjonsulykker.
Alle andre jodradioisotoper har halveringstider på mindre enn 60 dager, og fire av disse brukes som sporstoffer og terapeutiske midler i medisin. Disse er 123 I, 124 I, 125 I og 131 I. All industriell produksjon av radioaktive jodisotoper involverer disse fire nyttige radionuklider.
Isotopen 135 I har en halveringstid på mindre enn syv timer, som er for kort til å brukes i biologi. Uunngåelig in situ- produksjon av denne isotopen er viktig i atomreaktor kontroll, da det faller til 135 Xe, den kraftigste kjente nøytronabsorberer , og den nuklid ansvarlig for den såkalte jod grop fenomen.
I tillegg til kommersiell produksjon er 131 I (halveringstid 8 dager) et av de vanlige radioaktive fisjonproduktene fra kjernefysiske fisjoner , og blir dermed utilsiktet produsert i veldig store mengder inne i atomreaktorer . På grunn av sin flyktighet, korte halveringstid og store mengde fisjonprodukter er 131 I (sammen med den kortlivede jodisotopen 132 I fra den lengre levetiden 132 Te med en halveringstid på 3 dager) ansvarlig for største delen av radioaktiv forurensning i løpet av den første uken etter tilfeldig miljøforurensning fra det radioaktive avfallet fra et atomkraftverk.
Liste over isotoper
Nuklid |
Z | N |
Isotopisk masse ( Da ) |
Halvt liv |
Decay modus |
datter isotop |
Spinn og likhet |
Naturlig overflod (mol brøkdel) | |||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Eksitasjonsenergi | Normal andel | Variasjon | |||||||||||||||||
108 jeg | 53 | 55 | 107.94348 (39)# | 36 (6) ms | α (90%) | 104 Sb | (1)# | ||||||||||||
β + (9%) | 108 Te | ||||||||||||||||||
p (1%) | 107 Te | ||||||||||||||||||
109 I | 53 | 56 | 108.93815 (11) | 103 (5) µs | p (99,5%) | 108 Te | (5/2+) | ||||||||||||
α (.5%) | 105 Sb | ||||||||||||||||||
110 I | 53 | 57 | 109.93524 (33)# | 650 (20) ms | β + (70,9%) | 110 Te | 1+# | ||||||||||||
α (17%) | 106 Sb | ||||||||||||||||||
β + , p (11%) | 109 Sb | ||||||||||||||||||
β + , α (1,09%) | 106 Sn | ||||||||||||||||||
111 I | 53 | 58 | 110.93028 (32)# | 2,5 (2) s | β + (99,92%) | 111 Te | (5/2+)# | ||||||||||||
α (.088%) | 107 Sb | ||||||||||||||||||
112 jeg | 53 | 59 | 111.92797 (23)# | 3,42 (11) s | β + (99,01%) | 112 Te | |||||||||||||
β + , p (.88%) | 111 Sb | ||||||||||||||||||
β + , α (.104%) | 108 Sn | ||||||||||||||||||
α (.0012%) | 108 Sb | ||||||||||||||||||
113 I | 53 | 60 | 112.92364 (6) | 6,6 (2) s | β + (100%) | 113 Te | 5/2+# | ||||||||||||
α (3,3 × 10 −7 %) | 109 Sb | ||||||||||||||||||
β + , α | 109 Sn | ||||||||||||||||||
114 I | 53 | 61 | 113.92185 (32)# | 2.1 (2) s | β + | 114 Te | 1+ | ||||||||||||
β + , p (sjelden) | 113 Sb | ||||||||||||||||||
114m I | 265,9 (5) keV | 6,2 (5) s | β + (91%) | 114 Te | (7) | ||||||||||||||
IT (9%) | 114 I | ||||||||||||||||||
115 I | 53 | 62 | 114.91805 (3) | 1,3 (2) min | β + | 115 Te | (5/2+)# | ||||||||||||
116 I | 53 | 63 | 115.91681 (10) | 2,91 (15) s | β + | 116 Te | 1+ | ||||||||||||
116m I | 400 (50)# keV | 3,27 (16) µs | (7−) | ||||||||||||||||
117 I | 53 | 64 | 116.91365 (3) | 2,22 (4) min | β + | 117 Te | (5/2)+ | ||||||||||||
118 I | 53 | 65 | 117.913074 (21) | 13,7 (5) min | β + | 118 Te | 2− | ||||||||||||
118m jeg | 190,1 (10) keV | 8,5 (5) min | β + | 118 Te | (7−) | ||||||||||||||
IT (sjelden) | 118 I | ||||||||||||||||||
119 I | 53 | 66 | 118.91007 (3) | 19,1 (4) min | β + | 119 Te | 5/2+ | ||||||||||||
120 I | 53 | 67 | 119.910048 (19) | 81,6 (2) min | β + | 120 Te | 2− | ||||||||||||
120m1 I | 72,61 (9) keV | 228 (15) ns | (1+, 2+, 3+) | ||||||||||||||||
120m2 I | 320 (15) keV | 53 (4) min | β + | 120 Te | (7−) | ||||||||||||||
121 jeg | 53 | 68 | 120.907367 (11) | 2.12 (1) t | β + | 121 Te | 5/2+ | ||||||||||||
121m jeg | 2376,9 (4) keV | 9,0 (15) µs | |||||||||||||||||
122 jeg | 53 | 69 | 121.907589 (6) | 3,63 (6) min | β + | 122 Te | 1+ | ||||||||||||
123 I | 53 | 70 | 122.905589 (4) | 13.2235 (19) t | EC | 123 Te | 5/2+ | ||||||||||||
124 I | 53 | 71 | 123.9062099 (25) | 4.1760 (3) d | β + | 124 Te | 2− | ||||||||||||
125 I | 53 | 72 | 124.9046302 (16) | 59.400 (10) d | EC | 125 Te | 5/2+ | ||||||||||||
126 jeg | 53 | 73 | 125.905624 (4) | 12,93 (5) d | β + (56,3%) | 126 Te | 2− | ||||||||||||
β - (43,7%) | 126 Xe | ||||||||||||||||||
127 I | 53 | 74 | 126.904473 (4) | Stabil | 5/2+ | 1.0000 | |||||||||||||
128 I | 53 | 75 | 127.905809 (4) | 24,99 (2) min | β - (93,1%) | 128 Xe | 1+ | ||||||||||||
β + (6,9%) | 128 Te | ||||||||||||||||||
128m1 I | 137.850 (4) keV | 845 (20) ns | 4− | ||||||||||||||||
128m2 I | 167.367 (5) keV | 175 (15) ns | (6) - | ||||||||||||||||
129 jeg | 53 | 76 | 128.904988 (3) | 1,57 (4) × 10 7 år | β - | 129 Xe | 7/2+ | Spor | |||||||||||
130 I | 53 | 77 | 129.906674 (3) | 12.36 (1) t | β - | 130 Xe | 5+ | ||||||||||||
130m1 I | 39,9525 (13) keV | 8,84 (6) min | IT (84%) | 130 I | 2+ | ||||||||||||||
β - (16%) | 130 Xe | ||||||||||||||||||
130m2 I | 69.5865 (7) keV | 133 (7) ns | (6) - | ||||||||||||||||
130m3 I | 82.3960 (19) keV | 315 (15) ns | - | ||||||||||||||||
130m4 I | 85.1099 (10) keV | 254 (4) ns | (6) - | ||||||||||||||||
131 jeg | 53 | 78 | 130.9061246 (12) | 8.02070 (11) d | β - | 131 Xe | 7/2+ | ||||||||||||
132 jeg | 53 | 79 | 131.907997 (6) | 2.295 (13) t | β - | 132 Xe | 4+ | ||||||||||||
132m I | 104 (12) keV | 1.387 (15) t | IT (86%) | 132 jeg | (8−) | ||||||||||||||
β - (14%) | 132 Xe | ||||||||||||||||||
133 jeg | 53 | 80 | 132.907797 (5) | 20,8 (1) t | β - | 133 Xe | 7/2+ | ||||||||||||
133m1 I | 1634.174 (17) keV | 9 (2) s | DEN | 133 jeg | (19/2−) | ||||||||||||||
133m2 I | 1729.160 (17) keV | ~ 170 ns | (15/2−) | ||||||||||||||||
134 jeg | 53 | 81 | 133.909744 (9) | 52,5 (2) min | β - | 134 Xe | (4)+ | ||||||||||||
134m I | 316,49 (22) keV | 3,52 (4) min | IT (97,7%) | 134 jeg | (8) - | ||||||||||||||
β - (2,3%) | 134 Xe | ||||||||||||||||||
135 I | 53 | 82 | 134.910048 (8) | 6,57 (2) t | β - | 135 Xe | 7/2+ | ||||||||||||
136 jeg | 53 | 83 | 135.91465 (5) | 83,4 (10) s | β - | 136 Xe | (1−) | ||||||||||||
136m I | 650 (120) keV | 46,9 (10) s | β - | 136 Xe | (6−) | ||||||||||||||
137 jeg | 53 | 84 | 136.917871 (30) | 24,13 (12) s | β - (92,86%) | 137 Xe | (7/2+) | ||||||||||||
β - , n (7,14%) | 136 Xe | ||||||||||||||||||
138 jeg | 53 | 85 | 137.92235 (9) | 6,23 (3) s | β - (94,54%) | 138 Xe | (2−) | ||||||||||||
β - , n (5,46%) | 137 Xe | ||||||||||||||||||
139 jeg | 53 | 86 | 138.92610 (3) | 2,282 (10) s | β - (90%) | 139 Xe | 7/2+# | ||||||||||||
β - , n (10%) | 138 Xe | ||||||||||||||||||
140 I | 53 | 87 | 139.93100 (21)# | 860 (40) ms | β - (90,7%) | 140 Xe | (3) ( -#) | ||||||||||||
β - , n (9,3%) | 139 Xe | ||||||||||||||||||
141 jeg | 53 | 88 | 140.93503 (21)# | 430 (20) ms | β - (78%) | 141 Xe | 7/2+# | ||||||||||||
β - , n (22%) | 140 Xe | ||||||||||||||||||
142 jeg | 53 | 89 | 141.94018 (43)# | ~ 200 ms | β - (75%) | 142 Xe | 2−# | ||||||||||||
β - , n (25%) | 141 Xe | ||||||||||||||||||
143 jeg | 53 | 90 | 142.94456 (43)# | 100# ms [> 300 ns] | β - | 143 Xe | 7/2+# | ||||||||||||
144 I | 53 | 91 | 143.94999 (54)# | 50# ms [> 300 ns] | β - | 144 Xe | 1−# | ||||||||||||
Denne tabellteksten og bunnteksten: |
- ^ m I - Spent kjernefysisk isomer .
- ^ () - Usikkerhet (1 σ ) er gitt i konsis form i parentes etter de tilsvarende siste sifrene.
- ^ # - Atommasse merket #: verdi og usikkerhet stammer ikke fra rent eksperimentelle data, men i hvert fall delvis fra trender fra Mass Surface (TMS).
- ^ a b c # - Verdier merket med # er ikke rent avledet fra eksperimentelle data, men i hvert fall delvis fra trender for nabonuklider (TNN).
-
^
Forfallsmåter:
EF: Elektronfangst DEN: Isomerovergang n: Nøytronutslipp p: Protonutslipp - ^ Fet kursiv symbol som datter - Datterprodukt er nesten stabilt.
- ^ Fet symbol som datter - Datterproduktet er stabilt.
- ^ () spinnverdi - Indikerer spinn med svake tildelingsargumenter.
- ^ a b c d Har medisinsk bruk
- ^ a b c Fisjonprodukt
- ^ Teoretisk i stand til spontan fisjon
- ^ Kan brukes til å datere visse tidlige hendelser i solsystemets historie og noe bruk til datering av grunnvann
- ^ Kosmogent nuklid , også funnet som kjernefysisk forurensning
- ^ Produsert som et produkt av forråtnelse 135 Te i kjernereaktorer, i sin tur faller til 135 Xe, som, hvis det tillates å bygge seg opp, kan stenge reaktorer på grunn av den jod grop fenomen
Kjente radioisotoper
Radioisotoper av jod kalles radioaktivt jod eller radiojod . Det finnes flere titalls, men omtrent et halvt dusin er de mest kjente innen anvendt vitenskap som biovitenskap og kjernekraft, som beskrevet nedenfor. Omtaler av radiojod i helsesektorsammenheng refererer oftere til jod-131 enn til andre isotoper.
Jod-129 som et utdødd radionuklid
Overskudd av stabile 129 Xe i meteoritter har vist seg å skyldes forfall av "ur" jod-129 produsert nylig av supernovaene som skapte støvet og gassen som solsystemet dannet seg fra. Denne isotopen har lenge forfalt og blir derfor referert til som "utdødd". Historisk sett var 129 I det første utdødde radionuklidet som ble identifisert som tilstede i det tidlige solsystemet . Forfallet er grunnlaget for I-Xe jod-xenon radiometrisk datingsystem, som dekker de første 85 millioner årene av utviklingen av solsystemet .
Jod-129 som en lang levetid markør for forurensning av kjernefysiske fisjoner
Jod-129 ( 129 I; halveringstid 15,7 millioner år) er et produkt av kosmisk strålespallasjon på forskjellige isotoper av xenon i atmosfæren , i kosmisk stråle- muon- interaksjon med tellur-130, og også uran- og plutoniumfisjoner , begge i undergrunnen bergarter og atomreaktorer. Kunstige kjernefysiske prosesser, spesielt kjernefysisk drivstoffopparbeidelse og atmosfæriske atomvåpenprøver, har nå oversvømmet det naturlige signalet for denne isotopen. Likevel fungerer det nå som et grunnvannsspor som en indikator på spredning av atomavfall i det naturlige miljøet. På lignende måte ble jeg 129 brukt i regnvannsstudier for å spore fisjonprodukter etter Tsjernobyl -katastrofen .
På noen måter ligner 129 I 36 Cl . Det er et løselig halogen, eksisterer hovedsakelig som et ikke-sorberende anion , og produseres av kosmogene, termonukleære og in situ reaksjoner. I hydrologiske studier rapporteres vanligvis 129 I -konsentrasjoner som forholdet mellom 129 I og totalt I (som er praktisk talt alle 127 I). Som tilfellet er med 36 Cl/Cl, er 129 I/I -forhold i naturen ganske små, 10 −14 til 10 −10 (topp termonukleære 129 I/I i løpet av 1960- og 1970 -årene nådde omtrent 10 −7 ). 129 I adskiller seg fra 36 Cl ved at halveringstiden er lengre (15,7 vs. 0,301 millioner år), er det svært biophilic, og forekommer i flere ioniske former (som vanligvis, I - og IO 3 - ), som har forskjellige kjemiske oppførsel . Dette gjør det ganske enkelt for 129 I å komme inn i biosfæren når den blir inkorporert i vegetasjon, jord, melk, dyrevev, etc.
Radioiodiner 123 I, 124 I, 125 I og 131 I innen medisin og biologi
Av de mange isotopene til jod brukes vanligvis bare to i medisinske omgivelser: jod-123 og jod-131 . Siden 131 I har både en beta- og gamma -forfallsmodus, kan den brukes til strålebehandling eller til bildebehandling. 123 I, som ikke har beta -aktivitet, er mer egnet for rutinemessig kjernefysisk medisinsk avbildning av skjoldbruskkjertelen og andre medisinske prosesser og mindre skadelig internt for pasienten. Det er noen situasjoner der jod-124 og jod-125 også brukes i medisin.
På grunn av foretrukket opptak av jod fra skjoldbruskkjertelen, brukes radiojod i stor grad ved avbildning av og, i tilfelle av 131 I, ødelegger dysfunksjonelt skjoldbruskvev. Andre typer vev tar selektivt opp visse jod-131-holdige vevsmålrettende og drepende radiofarmasøytiske midler (for eksempel MIBG ). Jod-125 er den eneste andre jodradioisotopen som brukes i strålebehandling, men bare som en implantert kapsel i brachyterapi , hvor isotopen aldri har mulighet til å frigjøres for kjemisk interaksjon med kroppens vev.
Jod-131
Jod-131 (131
Jeg
) er en beta-avgivende isotop med en halveringstid på åtte dager, og relativt energisk (190 keV gjennomsnitt og 606 keV maksimal energi) beta stråling, som trenger inn 0,6 til 2,0 mm fra opptaksstedet. Denne betastrålingen kan brukes til ødeleggelse av skjoldbruskkjertelknuter eller hyperfunksjonelt skjoldbruskvev og for eliminering av gjenværende skjoldbruskvev etter operasjon for behandling av Graves sykdom . Formålet med denne terapien, som først ble utforsket av Dr. Saul Hertz i 1941, er å ødelegge skjoldbruskvev som ikke kunne fjernes kirurgisk. I denne prosedyren administreres 131 I enten intravenøst eller oralt etter en diagnostisk skanning. Denne prosedyren kan også brukes, med høyere doser radiojod, for å behandle pasienter med kreft i skjoldbruskkjertelen .
Den 131 I blir tatt opp i skjoldbruskvevet og konsentrert der. Betapartiklene som sendes ut av radioisotopen ødelegger det tilhørende skjoldbruskkjertelen med liten skade på omkringliggende vev (mer enn 2,0 mm fra vevene som absorberer jod). På grunn av lignende ødeleggelse er 131 I jodradioisotopen som brukes i andre vannløselige jodmerkede radiofarmaka (for eksempel MIBG ) som brukes terapeutisk for å ødelegge vev.
Betainstrålingen med høy energi (opptil 606 keV) fra 131 I får den til å være den mest kreftfremkallende av jodisotopene. Det antas å forårsake størstedelen av overflødig skjoldbruskkjertelkreft sett etter forurensning av kjernefysiske fisjoner (for eksempel bombeavfall eller alvorlige atomreaktorulykker som Tsjernobyl -katastrofen ) Disse epidemiologiske effektene sees imidlertid først og fremst hos barn og behandling av voksne og barn med terapeutiske 131 I, og epidemiologi av voksne utsatt for lavdose 131 I har ikke påvist karsinogenitet.
Jod-123 og jod-125
De gamma-avgivende isotoper jod-123 (halveringstid 13 timer) og (mindre vanlig) lengre levetid og mindre energisk jod-125 (halveringstid 59 dager) brukes som kjernefysiske sporingsmetoder for å evaluere det anatomiske og fysiologiske funksjonen til skjoldbruskkjertelen. Unormale resultater kan være forårsaket av lidelser som Graves sykdom eller Hashimotos tyreoiditt . Begge isotoper forfaller ved elektronfangst (EC) til de tilsvarende telluriumnuklidene , men i ingen av tilfellene er disse de metastabile nuklidene 123m Te og 125m Te (som er av høyere energi og ikke er produsert fra radiojod). I stedet forfaller de opphissede tellur-nuklidene umiddelbart (halveringstid for kort til å oppdage). Etter EC sender den opphissede 123 Te fra 123 I ut et høyhastighets 127 keV internt konverteringselektron (ikke en beta-stråle ) omtrent 13% av tiden, men dette gjør liten mobilskade på grunn av nuklidets korte halveringstid og den relativt lave liten brøkdel av slike hendelser. I resten av tilfellene sendes det ut en 159 keV gammastråle, som er godt egnet for gammabilde.
Spent 125 Te som følge av elektronfangst av 125 I avgir også et mye lavere energi internt konverteringselektron (35,5 keV), som gjør relativt lite skade på grunn av den lave energien, selv om utslippet er mer vanlig. Den relativt lavenergi gamma fra 125 I/ 125 Te forfall er dårlig egnet for avbildning, men kan fortsatt sees, og denne isotopen med lengre levetid er nødvendig i tester som krever flere dagers bildebehandling, for eksempel fibrinogen scan imaging for å oppdage blodpropp.
Både 123 I og 125 I avgir rikelig lavenergi- augerelektroner etter forfallet, men disse forårsaker ikke alvorlig skade (dobbeltstrenget DNA-brudd) i celler, med mindre nuklidet er inkorporert i en medisin som akkumuleres i kjernen eller i DNA (dette er aldri tilfelle er klinisk medisin, men det har blitt sett i eksperimentelle dyremodeller).
Jod-125 brukes også ofte av stråleonkologer ved brachyterapi med lav dose ved behandling av kreft på andre steder enn skjoldbruskkjertelen, spesielt ved prostatakreft . Når 125 I brukes terapeutisk, blir det innkapslet i titanfrø og implantert i svulstområdet, der det forblir. Den lave energien til gammaspektret i dette tilfellet begrenser strålingsskader på vev langt fra den implanterte kapsel. Jod-125, på grunn av sin passende lengre halveringstid og mindre gjennomtrengende gammaspektrum, er også ofte foretrukket for laboratorietester som er avhengige av jod som et sporstoff som telles av en gammateller , for eksempel ved radioimmunanalyse .
De fleste medisinsk bildediagnostikk med jod utføres med et standard gammakamera . Imidlertid kan gammastrålingene fra jod-123 og jod-131 også sees ved hjelp av enkeltfotonemisjonstatografi (SPECT).
Jod-124
Jod-124 er en protonrik isotop av jod med en halveringstid på 4,18 dager. Forfallsmåtene er: 74,4% elektronfangst, 25,6% positronemisjon. 124 I forfaller til 124 Te. Jod-124 kan fremstilles ved mange kjernefysiske reaksjoner via en syklotron . Det vanligste utgangsmaterialet som brukes er 124 Te.
Jod-124 som jodidsaltet kan brukes til direkte bilde av skjoldbruskkjertelen ved hjelp av positronemisjonstomografi (PET). Jod-124 kan også brukes som et PET- radiospor med en nyttig lengre halveringstid sammenlignet med fluor-18 . Ved denne bruken bindes nuklidet kjemisk til et legemiddel for å danne et positronemitterende radiofarmaka, og injiseres i kroppen, hvor det igjen avbildes ved PET-skanning.
Jod-135 og atomreaktorkontroll
Jod-135 er en isotop av jod med en halveringstid på 6,6 timer. Det er en viktig isotop sett fra kjernefysisk reaktorfysikk . Den produseres i relativt store mengder som et fisjonprodukt , og forfaller til xenon-135 , som er en atomgift med et veldig stort termisk nøytrontverrsnitt , som er en årsak til flere komplikasjoner ved kontroll av atomreaktorer . Prosessen med oppbygging av xenon-135 fra akkumulert jod-135 kan midlertidig forhindre at en nedstengningsreaktor starter på nytt. Dette er kjent som xenonforgiftning eller "å falle ned i en jodgrop ".
Jod-128 og andre isotoper
Jod-fisjonproduserte isotoper som ikke er diskutert ovenfor (jod-128, jod-130, jod-132 og jod-133) har halveringstider på flere timer eller minutter, noe som gjør dem nesten ubrukelige i andre relevante områder. De nevnte er nøytronrike og gjennomgår beta-forfall til isotoper av xenon. Jod-128 (halveringstid 25 minutter) kan forfalle til enten tellur-128 ved elektronfangst eller til xenon-128 ved beta-forfall. Den har en spesifikk radioaktivitet på2,177 × 10 6 TBq/g .
Ikke -radioaktivt jodid ( 127 I) som beskyttelse mot uønsket radiojodopptak av skjoldbruskkjertelen
I daglig tale kan radioaktive materialer beskrives som "varme", og ikke-radioaktive materialer kan beskrives som "kalde". Det er tilfeller der kaldt jodid administreres til mennesker for å forhindre opptak av varmt jodid fra skjoldbruskkjertelen. Blokkade av opptak av skjoldbruskkjertel med kaliumjodid brukes for eksempel i nukleærmedisinsk scintigrafi og terapi med noen radiojoderte forbindelser som ikke er målrettet mot skjoldbruskkjertelen, for eksempel iobenguane ( MIBG ), som brukes til å bilde eller behandle nevrale vevssvulster , eller jodert fibrinogen, som brukes i fibrinogenskanninger for å undersøke koagulering. Disse forbindelsene inneholder jod, men ikke i jodidformen. Siden de til slutt kan metaboliseres eller brytes ned til radioaktivt jodid, er det imidlertid vanlig å administrere ikke-radioaktivt kaliumjodid for å sikre at metabolitter av disse radiofarmaka ikke blir sekvestrert av skjoldbruskkjertelen og utilsiktet administrerer en radiologisk dose til det vevet.
Kaliumjodid har blitt distribuert til befolkninger som er utsatt for kjernefysiske ulykker som Tsjernobyl -katastrofen . Den jodløsning SSKI , en s aturated s olution av kalium ( K ) i odide i vann, er blitt brukt til å blokkere opptaket av radiojod (det har ingen effekt på andre radioisotoper fra fisjons). Tabletter som inneholder kaliumjodid blir nå også produsert og lagret på sentrale katastrofeområder av noen myndigheter for dette formålet. I teorien kan mange skadelige senkreft-effekter av kjernefysisk nedfall forhindres på denne måten, siden et overskudd av kreft i skjoldbruskkjertelen, antagelig på grunn av radiojodopptak, er den eneste påviste radioisotopforurensningseffekten etter en fisjonulykke, eller fra forurensning av nedfall fra en atombombe (rask stråling fra bomben forårsaker også andre kreftformer, for eksempel leukemier, direkte). Å ta store mengder jod metter skjoldbruskreseptorer og forhindrer opptak av det meste radioaktivt jod-131 som kan være tilstede fra fisjonprodukteksponering (selv om det ikke beskytter mot andre radioisotoper, eller fra noen annen form for direkte stråling). Den beskyttende effekten av KI varer omtrent 24 timer, så må doseres daglig til det ikke lenger er fare for betydelig eksponering for radiojod fra fisjonprodukter. Jod-131 (den vanligste radioaktive jodforurensningen ved nedfall) forfaller også relativt raskt med en halveringstid på åtte dager, slik at 99,95% av det opprinnelige radiojodet har forsvunnet etter tre måneder.
Referanser
- Isotopmasser fra:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "N UBASE -evalueringen av kjernefysiske og forfallende egenskaper" , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Isotopiske sammensetninger og standard atommasser fra:
- de Laeter, John Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). "Atomvekter av elementene. Gjennomgang 2000 (IUPAC teknisk rapport)" . Ren og anvendt kjemi . 75 (6): 683–800. doi : 10.1351/pac200375060683 .
- Wieser, Michael E. (2006). "Atomvekter av elementene 2005 (IUPAC teknisk rapport)" . Ren og anvendt kjemi . 78 (11): 2051–2066. doi : 10.1351/pac200678112051 . Legg oppsummering .
- Halveringstid, spinn og isomerdata valgt fra følgende kilder.
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "N UBASE -evalueringen av kjernefysiske og forfallende egenskaper" , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Nasjonalt nuklear datasenter . "NuDat 2.x database" . Brookhaven National Laboratory .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Tabell over isotopene". I Lide, David R. (red.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85. utg.). Boca Raton, Florida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.